空穴的产生使局部地区能垒

降低，邻近的原子则进入空穴位置，造成空穴的移动。温度愈高，数控压瓦机，原子的能量愈大，产生的

空穴数目愈多，从而使金属膨胀。在熔点附近，空穴数目可达原子总数的１０％。

当把金属加热到熔点时，会使金属的体积突然膨胀３％～５％。这个数值等于固态金属

力学温度零度加热到熔点前的总膨胀量。除此之外，金属的其他性质如电阻、黏性等在

度下发生突变。同时，这种突变还反映在熔化潜热上，即金属在此时吸收大量热量，温

不升高。这些突变现象是不能仅仅用离位原子和空穴数目的增加加以解释的。

因为空穴数目的增加不可能是突变的。因此，对于这种突变，应当理解为金属已熔化，已由固态变为

液态，发生状态改变造成的。从图１１可以看出，假设在熔点附近原子间距达到了Ｒ１，原

子具有很高的能量，很容易超过势垒而离位。但是在相邻原子引力作用下，仍然要向平

衡位置运动。虽然此时离位原子和空穴大为增加，金属仍表现为固体性质。若此时从外界供

给足够的能量———熔化潜热，使原子间距离超过Ｒ１，原子间的引力急剧减小，从而造成原

子结合键突然*，金属则从固态进入熔化状态。

晶体中每个原子皆在平衡位置附近振动 （即所谓热振

动），温度升高时振动能量增加，振动频率和振幅加大。

以双原子为模型 （图１２），假设左边的原子在坐标原点被

固定，数控压瓦机价格，而右边的原子是自由的。当温度升高时，右边自由

振动原子的振幅*，此时，若该原子以Ｒ０ 为原点作简谐振动，则其平衡位置仍是Ｒ０，这

样就不会发生膨胀。但势能曲线向右是水平渐近线，向左是垂直渐近线，是*不对称的。