光栅的闪耀
光栅的闪耀涉及能量分配问题。由于光栅的分光作用和棱镜不同,同时产生着许多级的光谱,松江区手持光谱仪,这样就使得光栅分光时能量分配十分分散,每级光谱能量很弱,尤其是零级光谱占去很大部分。但它是不产生色散的,不能利用的。
光栅分光后,在每*光谱中间的能量分配取决于光栅刻槽的微观形状,因此在反射光栅中,可以控制刻槽平面和光栅平面之间的夹角,手持光谱仪厂家,使每个刻槽平面就好象一面镜子把光能高度集中到一个方向去,
这种方法叫闪耀。
光栅的分辨本领指的它能分开相邻谱线的能力。当然光栅分辨本领同它的角色散率有关。但并不是一回事,两者有不同的概念。如果波长λ Δλ的谱线刚好能与波长λ谱线分开,在这个光谱区域的分辨本领的定义用R=λ/dλ来表示,称之为理论分辨率。如图所示:
分辨率可分为理论分辨率及实际分辨率。理论分辨率比实际分辨率大。理论分辨率的数等于mN。用下式表示
式中:m为光栅级次
N为光栅的总线槽数。数值*于光栅的有效长度L(毫米)和线槽密度N(线/毫米)的乘积,因此上式可写为:
R理论=m·N=m·L·n
由此可知,影响理论分辨率的因素是光谱级次,手持光谱仪价格,光栅有效长度,光栅的线槽密度以及光的入射角和衍射角。R随这些因素*而*。
光谱线的强度
激发态的原子****终是要回复到基态而发射光谱的,但回到基态的方式可以是多种多样,因
此发射光谱中有各种波长的谱线。参看下图6。
设某一原子被激发到i能级,能级之间的跃迁有各种可能性,可以是i1,im,io,lm,mo。当然按照*力学有某些能级之间的跃迁是不允许的。但每一种允许的跃迁产生一种波长的谱线。
谱线的强度是由蒸气云中这一元素的许多原子被激发并产生同样的的跃迁而决定的,决定谱线强度(指总强度)的是im是任意跃迁。