由于磁位只有相对意义,考虑到计算机计算时记录数值解和
绘场图的方便,可设
ADA=0 (3)
ACB=100 (4)
由于所论场域是一无源场,场域内各点的向量磁位函数均应
足拉普拉斯方程,即
2
A=0 (5)
用正交网格剖分场域 ABCD(图 2),使介质界面线及周界
CD均与节点重合,并设abcd长边为L(μm),宽边为W(μm),
点步距为h(μm)。经差分离散处理后,该场域拉普拉斯方程
差分表达式为
[5]
A1+A2+A3+A4-4A0=0 (6)
依此可列出场域中任一节点(abcd界面上的节点除外)上的
量磁位与其相邻四点上的向量磁位间的差分方程为
11
(1)磁介质的形状、大小、匹配关系及其在磁场中的排列,
对于获得****分选指标和确定****负荷、****高梯度磁选的效率
(2)载体的黏度、表面张力及比磁化率、矿浆的 pH及流态
对高梯度磁选有不可忽视的作用。减小载体黏度及表面张力、采
用顺磁性载体已削弱或减少非目的矿物的竞争磁捕获、pH在被
选有用矿物零电点附近以及在*场强作用下,适当*流速等
有利于****高梯度磁选的选择性。
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另外,在半径为b的聚磁介质上捕收的颗粒,受到流体剪应
的作用,当颗粒半径a小于边界层厚度时,由剪应力所决定的
能为
中:ρ、η———流体密度和黏度;
v———流体运动速度;
x———颗粒与聚磁介质表面间距离;
θ———流体流动方向与介质剪应力间夹角。
在微细粒高梯度磁选体系的这些复杂的相互作用中,要捕收
磁性颗粒和非磁性颗粒的相互作用总势能可用式(1)+(2)表
;磁性颗粒之间的相互作用总势能可用式(1)+(3)+(4)表
;非磁性颗粒间的作用总势能可用式(1)+(3)表示;而磁性颗
与介质作用的相互作用总势能可用式(5)+(6)+(7)+(8)表
。这些相互作用的势能对高梯度磁选的分选效率起着重要作
,调节和控制它们是强化高梯度磁选的有效途径,而这要通过
化矿浆性质来实现。