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σ之所以难确定，归根到底是由于在给定磁势的条件下，难

计算铠装鞍形线圈的气隙场强，本文作者在场论研究的基础

，*采用有限元数值方法计算铠装鞍形线圈分选空间的场

，并获得了满意的结果。

在满足工程设计精度要求的条件下，从分选空间中部取一横

面进行研究，并且忽略边缘效应的影响，把所研究的场域简化

二维平面场，又由于场强分布的对称性，可以只取中部横截面

一半进行研究。

图2表示所论平面闭合场域，ABCD为场域边界，AFED内为

磁线圈，BC为中部横截面的中心线，AB、CD及 DA为气隙和

磁线圈与铁铠的分界线。由场论理论可知，场域内各点均应满

泊松方程。

此电流和原计算值一致，故磁势也和原计算值一致，为了适

地*磁势，将电流适当取大些，令I=2.5A，则线圈磁势为

IN=2.5×4579.1=11447.5安匝

（二）验算分选空间磁场强度

验算分选空间的磁场强度是根据磁路欧姆定律，确定分选空

的工作磁通δ，然后求出分选空间的磁感应强度和磁场强度。

磁路的欧姆定律为

IN=δ·R·10

-8

（16）

中 IN———磁势，安匝；

0———磁路总磁通，麦；

R———磁阻，1/亨。

10

-8

的来源如下：

  IN=0［麦］R

1

［亨］

=0［麦］R

［安］

［韦伯］

=0［麦］R

［安］

10

8

［麦］

=0·R·10

-8

安匝

磁阻包括分选空间的磁阻、铁芯的磁阻和漏磁阻，闭合磁系

磁阻较小，考虑一个系数。

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圆柱形螺线管磁系及其在 0耀 R2间场强的分布规律如图1

示。

由于分选腔内在径向0耀R1范围内场强B1是均匀的，所以B

f（R）曲线在此段是水平线；在分选腔外导体所占据的空间内，

R1耀R2范围内，随着 R的*，由于在 R处产生磁通的安匝

线性地减少，使该处的场强也线性地减小，故 B=f（R）曲线在

段为斜直线。

由R=R1时*1；R=R2时，B=0；得出在 R1耀R2之间

强的分布式