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徐州磁性分离器,科东磁铁科技(在线咨询),磁性分离器报价

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σ之所以难确定,归根到底是由于在给定磁势的条件下,难

计算铠装鞍形线圈的气隙场强,本文作者在场论研究的基础

,*采用有限元数值方法计算铠装鞍形线圈分选空间的场

,并获得了满意的结果。

在满足工程设计精度要求的条件下,从分选空间中部取一横

面进行研究,并且忽略边缘效应的影响,把所研究的场域简化

二维平面场,又由于场强分布的对称性,可以只取中部横截面

一半进行研究。

图2表示所论平面闭合场域,ABCD为场域边界,AFED内为

磁线圈,BC为中部横截面的中心线,AB、CD及 DA为气隙和

磁线圈与铁铠的分界线。由场论理论可知,场域内各点均应满

泊松方程。


此电流和原计算值一致,故磁势也和原计算值一致,为了适

地*磁势,将电流适当取大些,令I=2.5A,则线圈磁势为

IN=2.5×4579.1=11447.5安匝

(二)验算分选空间磁场强度

验算分选空间的磁场强度是根据磁路欧姆定律,确定分选空

的工作磁通δ,然后求出分选空间的磁感应强度和磁场强度。

磁路的欧姆定律为

IN=δ·R·10

-8

(16)

中 IN———磁势,安匝;

0———磁路总磁通,麦;

R———磁阻,1/亨。

10

-8

的来源如下:

  IN=0[麦]R

1

[亨]

=0[麦]R

[安]

[韦伯]

=0[麦]R

[安]

10

8

[麦]

=0·R·10

-8

安匝

磁阻包括分选空间的磁阻、铁芯的磁阻和漏磁阻,闭合磁系

磁阻较小,考虑一个系数。

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圆柱形螺线管磁系及其在 0耀 R2间场强的分布规律如图1

示。

由于分选腔内在径向0耀R1范围内场强B1是均匀的,所以B

f(R)曲线在此段是水平线;在分选腔外导体所占据的空间内,

R1耀R2范围内,随着 R的*,由于在 R处产生磁通的安匝

线性地减少,使该处的场强也线性地减小,故 B=f(R)曲线在

段为斜直线。

由R=R1时*1;R=R2时,B=0;得出在 R1耀R2之间

强的分布式

换一条
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