I———介质丝中通过的电流强度，A；

η———流体****黏度，N*

2

；

a———介质丝半径，m；

vm———磁力速度，m/s。

通过调节介质丝电流而改变磁力速度，使 vm/vo达到某一适

。另外，当介质在磁场中有微弱电流变化时，介质丝会发生

振动，因此带电介质高梯度磁选机具有很高的选择性。莲田

描述了一种连续式高梯度磁选机，将铁磁性介质丝通以微弱

流电使之振动，可连续地进行磁性粒子的分离回收。但这种

丝必须很好地绝缘，且排列十分有序，因此结构复杂。

（4）磁介质振动和矿浆脉动。脉动高梯度磁选机利用流体的

，*了矿粒与磁介质丝的碰撞几率，同时脉动力把夹杂在

物中的非磁性颗粒清洗出来，有利于颗粒的选择性捕集，此

备在国内已成功地应用于微细粒赤铁矿的回收。

另外，在半径为b的聚磁介质上捕收的颗粒，受到流体剪应

的作用，当颗粒半径a小于边界层厚度时，由剪应力所决定的

能为

中：ρ、η———流体密度和黏度；

v———流体运动速度；

x———颗粒与聚磁介质表面间距离；

θ———流体流动方向与介质剪应力间夹角。

在微细粒高梯度磁选体系的这些复杂的相互作用中，要捕收

磁性颗粒和非磁性颗粒的相互作用总势能可用式（1）+（2）表

；磁性颗粒之间的相互作用总势能可用式（1）+（3）+（4）表

；非磁性颗粒间的作用总势能可用式（1）+（3）表示；而磁性颗

与介质作用的相互作用总势能可用式（5）+（6）+（7）+（8）表

。这些相互作用的势能对高梯度磁选的分选效率起着重要作

，调节和控制它们是强化高梯度磁选的有效途径，而这要通过

化矿浆性质来实现。

****后磁场也趋近均匀。

插入铁芯比未插入铁芯时场强****的部分就是铁芯贡献的。

由于未插入铁芯前螺线管内腔的磁场是均匀的，插入铁芯后磁场

变得不均匀，磁场强度的变化曲线类似于指数曲线，所以由铁芯

贡献的场强可用磁场的指数方程式表示，即

Hx=H0e

-cx

（9）

式中：Hx———离开铁芯端面x处由铁芯贡献的磁场强度；

图9 86铠装螺线管铁心插入深度6cm时的轴向场强

（a）一端插入铁芯；（b）两端插入铁芯

（9）中的c值，在H0为定值的情况下，可由下式确定

l———两铁芯端面间的距离，cm；