由于磁位只有相对意义，考虑到计算机计算时记录数值解和

绘场图的方便，可设

ADA=0 （3）

ACB=100 （4）

由于所论场域是一无源场，场域内各点的向量磁位函数均应

足拉普拉斯方程，即



2

A=0 （5）

用正交网格剖分场域 ABCD（图 2），使介质界面线及周界

CD均与节点重合，并设abcd长边为L（μm），宽边为W（μm），

点步距为h（μm）。经差分离散处理后，该场域拉普拉斯方程

差分表达式为

［5］

A1+A2+A3+A4-4A0=0 （6）

依此可列出场域中任一节点（abcd界面上的节点除外）上的

量磁位与其相邻四点上的向量磁位间的差分方程为

11

优化矿浆性质主要是通过调节矿浆 pH等矿浆电化学性质来

调节颗粒间或颗粒与磁介质间的相互作用势能，使矿浆体系达到

适于分选的某种状态，如磁絮凝、选择性团聚和稳定的分散状

态等。

例如，通过调节矿浆性质使颗粒间作用能的排斥力项的相互

作用能占优势，颗粒便不能团聚，并且被阻止捕收在预先由附着

矿粒所覆盖的磁介质上。当矿浆 pH适宜时，可使得排斥能与吸

引能相对可以忽略，则颗粒将在磁介质间絮凝，并且捕集在磁介

质上的几率将增加。如pH=5.6时，赤铁矿表面电位为零，此时

赤铁矿颗粒能有效絮凝，已被粒子覆盖的聚磁介质上能使待回收

的粒子有效沉积，已捕收的粒子的聚集状态能对剪切力有较高的

抵*力。试验结果也证实了这点，当pH=5.3时，磁性产品产率

达大，尾矿品位低

20世纪70年代以来，高梯度磁分离技术在微细粒物料分离

域崭露头角，引起各国有关部门的重视。实现高梯度磁分离的

键在于采用能产生高磁场梯度的钢毛介质，因此，揭示各种钢

介质的磁场分布特性，是深入研究高梯度磁分离理论的基础。

用聚磁钢毛的切面呈矩形、圆形和椭圆形。国外学者曾用解析对单丝圆切面钢毛的磁场特性做了较详细的研究［1］，并在此基上建立各种理论数学模型2］［3］，用以研究高梯度磁捕集过程的质。然而，上述研究都以圆切面钢毛为对象，没有考虑介质切面形状效应，而且都是局限于对孤立的单丝介质的研究，没有涉实用中多丝钢毛介质间的相互影响所引起的磁场特性的变化。