在多丝情况下,由于钢毛间的相互影响,钢毛周围的磁场特
将发生变化。图9表示切面为150μm×50μm的两根钢毛在
方向相距l(μm)时,其间 By
dBy
dy
的变化。由图中曲线看出的
互影响造成钢毛表面的磁场磁力较高,而中间区域较小;当 l
=200μm时,其效应与单丝介质基本相同,钢毛间的相互影响已
可忽略。
上面讨论了单丝介质的几何尺寸效应和形状效应。由求解过
可知,上述结论只适用于钢毛未达磁饱和时的情况。由于钢毛
和磁化后,其磁场梯度不再随 B0的升高而*,因而钢毛在
场中的效应将与未饱和时有所不同。
在多丝情况下,由于钢毛间的相互影响,钢毛周围的磁场特
将发生变化。图9表示切面为150μm×50μm的两根钢毛在
方向相距l(μm)时,其间 By
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的变化。由图中曲线看出的
互影响造成钢毛表面的磁场磁力较高,而中间区域较小;当 l
由公式(7)知,铠装螺线管内腔的磁场强度与螺线管长度无
,只与其单位长度的安匝数有关。上式也就是无限长螺线管磁
强度的表达式,因此,铠装螺线管的磁场特性和无限长螺线管
一样。
这一结论可以大大简化铠装螺线管磁场强度的计算,因而有
要意义。结论的实质可以用电磁场理论中的镜像法
如果未铠装螺线管的磁场强度用轴线中点的磁场强度H0表
示,则铠装与未铠装时磁场强度的比值K为
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(1)预估漏磁系数σ′。
根据以往设计的经验,σ′值可在1.00耀1.5之间选取。
(2)初步计算所需磁势。
按公式(IN)′=
σ′H0δ
0.4π
计算出所需磁势即安匝数。
(3)选定导线规格,按大于或等于工作气隙高度确定线圈轴
向匝数Nx,选定总匝数Nj,并按Nr=N0/Nx确定径向匝数。
(4)按公式I=(IN)′/N0计算出激磁电流,并由导线规格和
激磁电流计算出电流密度。
(5)根据已知的电流密度和线圈的几何尺寸采用有限元法计
算出线圈工作气隙场强H′0。
(6)按公式σ=0.4πIN0/H′0δ计算出实际的漏磁系数。
(7)再按公式IN=σH0δ/0.4π确定实际所需的安匝数。