（2）分选力系多元性。置于外磁场中的悬浮微细粒，不仅受

到流体拖曳力、磁力的作用，还将受到各种表面力的作用。如范

德华分子作用力、双电层静电作用力、吸附分散剂后细粒表面吸

附层引起的作用（即位阻效应）等。

高梯度磁选体系的这两方面的复杂性，使其分选过程困难

化，其集中体现在：①体系中矿粒之间无选择性团聚严重，体系

凝聚和分散机理复杂；②夹带、夹杂现象严重，使分选效益大大

降低。

45

由式（1）可知，如果能知道一定磁势下的螺线管场强H、漏

数σ则可计算出来。为此我们首先来研究铠装螺线管的场

布。图1 场域及边界示意由于螺线管磁体的磁场分布是轴对称的，我们只需取通过对的任一平面（即子午面）进行便可了解其貌，这样就把研场域简化为二维平面场。场域边界为分选腔气隙同激磁线圈与内侧交界处。图1为二维平面场域示意。

图 1可知，ABCD为场域边其中AB和CD为气隙与铁铠的交界面，AC和 BD为线圈和交界面。图中OP为对称轴线。由电磁场基本理论可知，所域内各点均应满足泊松方程。

由式（3）看出，当j，λ，a1为定值时，螺线管轴线中点的磁场

度主要与F（α，β）有关，即与螺线管的几何尺寸有关。

作者曾对自己设计的，由16盘小线圈组成的螺线管在不同

度时轴线中点的磁场强度H0进行了测定，结果如图2所示。

螺线管的参数为：a1=4.3cm，α =3，j=828A/cm

2

，λ =

576，每盘小线圈的厚度为2.1cm。

73

由图2看出，螺线管轴线中点的磁场强度H0随其长度（β）增

加而增加。在螺线管较短时（β <2），H0增加较快；螺线管较长

时（β>2），H0增加很慢，****后趋于饱和，其值接近0.4πIn（In是

螺线管单位长度安匝数）。这说明螺线管较短时漏磁较多，随着

螺线管的增长，漏磁逐步减少，****终趋于零。