如图1所示的矩形线圈可以分成四个直线段，每段都是断面

矩形（或方形）的柱体。将柱体再细分成许多小柱体，每个小柱

相当于一根载流直导线（图2）。

求出小柱体在O点的场强，然后对整个柱体积分即为整个柱

在O点的场强。如图2电流元Idl在O点的场强用毕奥-萨伐

公式求之，即为了简化计算，可以将一个载流柱体在O点的场强用若干个

原点有公共边的载流柱体在O点场强的代数和来代替，这也叫

共原点法。图3是求断面为ABCD的载流柱体在O点场强的示

。

σ之所以难确定，归根到底是由于在给定磁势的条件下，难

计算铠装鞍形线圈的气隙场强，本文作者在场论研究的基础

，*采用有限元数值方法计算铠装鞍形线圈分选空间的场

，并获得了满意的结果。

在满足工程设计精度要求的条件下，从分选空间中部取一横

面进行研究，并且忽略边缘效应的影响，把所研究的场域简化

二维平面场，又由于场强分布的对称性，可以只取中部横截面

一半进行研究。

图2表示所论平面闭合场域，ABCD为场域边界，AFED内为

磁线圈，BC为中部横截面的中心线，AB、CD及 DA为气隙和

磁线圈与铁铠的分界线。由场论理论可知，场域内各点均应满

泊松方程。

上盖（或下底）磁通的分布比较复杂。在盖或底中，通过以螺

管中心轴线为轴的不同半径圆柱侧面的磁通是不同的，它不按

柱侧面积成正比增加。比如，对于一定厚度的上盖，不同半径

的磁通密度都不同。在确定它的厚度之前必须找出****磁通密

处，以此作为确定上盖厚度h的依据。

通过上盖中任一半径R的圆柱面积的总磁通为有效磁通与小

于R范围内进入上盖部分的无效磁通之和